Триедарен рефлектор, исто така познат како аголен рефлектор или триаголен рефлектор, е пасивно целен уред кој најчесто се користи во антени и радарски системи. Се состои од три рамни рефлектори кои формираат затворена триаголна структура. Кога електромагнетниот бран ќе удри во триедарен рефлектор, тој ќе се рефлектира назад по насоката на инцидентот, формирајќи рефлектирачки бран кој е еднаков во насока, но спротивен во фаза на ударниот бран.

Следното е детален вовед во триедарните аголни рефлектори:

Структура и принцип:

Триедарниот аголен рефлектор се состои од три рамни рефлектори центрирани на заедничка пресечна точка, формирајќи рамностран триаголник. Секој рефлектор на рамнина е рамно огледало што може да ги рефлектира инцидентните бранови според законот за рефлексија. Кога инцидентен бран ќе го погоди триедарниот аголен рефлектор, тој ќе се рефлектира од секој рамен рефлектор и на крајот ќе формира рефлектирачки бран. Поради геометријата на триедарниот рефлектор, рефлектираниот бран се рефлектира во еднаква, но спротивна насока од ударниот бран.

Карактеристики и апликации:

1. Карактеристики на рефлексија: Триедарските аголни рефлектори имаат високи карактеристики на рефлексија на одредена фреквенција. Може да го рефлектира ударниот бран назад со висока рефлексивност, формирајќи очигледен сигнал за рефлексија. Поради симетријата на неговата структура, насоката на рефлектираниот бран од триедарниот рефлектор е еднаква на насоката на ударниот бран, но спротивна во фаза.

2. Силен рефлективен сигнал: Бидејќи фазата на рефлектираниот бран е спротивна, кога триедарниот рефлектор е спротивен на насоката на ударниот бран, рефлектираниот сигнал ќе биде многу силен. Ова го прави триедарниот аголен рефлектор важна апликација во радарските системи за подобрување на ехо сигналот на целта.

3. Директивност: Карактеристиките на рефлексијата на триедарниот аголен рефлектор се насочени, односно, силен рефлексен сигнал ќе се генерира само под специфичен агол на упад. Ова го прави многу корисен во насочените антени и радарските системи за лоцирање и мерење на целните позиции.

4. Едноставно и економично: Структурата на триедарниот аголен рефлектор е релативно едноставна и лесна за производство и инсталирање. Обично се прави од метални материјали, како алуминиум или бакар, што има пониска цена.

5. Полиња за примена: Триедарските аголни рефлектори се широко користени во радарските системи, безжични комуникации, авијациска навигација, мерење и позиционирање и други полиња. Може да се користи како антена за идентификација на цел, опсег, наоѓање насока и калибрација итн.

Подолу ќе го претставиме овој производ детално:

За да се зголеми насоченоста на антената, прилично интуитивно решение е да се користи рефлектор. На пример, ако почнеме со жичана антена (да речеме диполна антена со полубранови), можеме да поставиме спроводлив лист зад неа за да го насочи зрачењето во напредната насока. За понатамошно зголемување на насоченоста, може да се користи аголен рефлектор, како што е прикажано на слика 1. Аголот помеѓу плочите ќе биде 90 степени.

Слика 1. Геометрија на аголниот рефлектор.

Моделот на зрачење на оваа антена може да се разбере со користење на теоријата на слики, а потоа пресметување на резултатот преку теоријата на низи. За олеснување на анализата, ќе претпоставиме дека рефлектирачките плочи се со бесконечен обем. Слика 2 подолу ја покажува еквивалентната дистрибуција на изворот, валидна за регионот пред плочите.

Слика 2. Еквивалентни извори во слободен простор.

Круговите со точки означуваат антени кои се во фаза со вистинската антена; x'd out антените се 180 степени надвор од фаза од вистинската антена.

Да претпоставиме дека оригиналната антена има сенасочна шема дадена со ( ). Потоа шемата на зрачење (R) од „еквивалентно множество радијатори“ на слика 2 може да се запише како:

Горенаведеното директно следи од сликата 2 и теоријата на низи (k е брановиот број. Добиената шема ќе ја има истата поларизација како и оригиналната вертикално поларизирана антена. Директивноста ќе се зголеми за 9-12 dB. Горенаведената равенка ги дава зрачените полиња во регионот пред плочите Бидејќи претпоставувавме дека плочите се бесконечни, полињата зад плочите се нула.

Директивноста ќе биде најголема кога d е полубранова должина. Претпоставувајќи дека зрачниот елемент на Слика 1 е краток дипол со шема дадена со ( ), полињата за овој случај се прикажани на Слика 3.

Слика 3. Поларни и азимутни обрасци на нормализирана шема на зрачење.

Шемата на зрачење, импедансата и засилувањето на антената ќе бидат под влијание на растојаниетоdна слика 1. Влезната импеданса се зголемува со рефлекторот кога растојанието е половина бранова должина; може да се намали со поместување на антената поблиску до рефлекторот. ДолжинатаLод рефлекторите на слика 1 се типично 2*d. Меѓутоа, ако следите зрак што патува по y-оската од антената, тоа ќе се одрази ако должината е барем ( ). Висината на плочите треба да биде повисока од зрачниот елемент; но бидејќи линеарните антени не зрачат добро по оската z, овој параметар не е критично важен.